Магнит өрісі. Электромагниттік тербелістер. Айнымалы электр тоғы

Тақырып:  Магнит өрісі. Электромагниттік тербелістер. Айнымалы электр тоғы

Магнит өрісі

     Электр зарядын қоршаған ортада электростатикалық өріс болатыны сияқты токтарды қоршаған ортада магнит өрісі болады. Магнит өрісі осы өріске әкелінген тоғы бар өткізгішке әсер ететін күш арқылы білінеді. Ток айналасында магнит өрісі болатынын бірінші рет 1820 жылы дат физигі Эрстед тәжірибе жүзінде ашқан. Ол тогы бар өткізгіш маңында магнит стрелкасын қойсақ, стрелканың ток бағытына қарай бұрылатынын байқаған. Магнит  өрісін зерттеу үшін тогы бар жазық тұйықталған контур қолданылады. Рамка арқылы ток жүргенде, ол белгілі бір бұрышқа бұрылады. Рамканың айналу бағыты  арқылы магнит өрісінің бағыты анықталады. моменті. Магнит өрісінің  рамканы айналдырушы                         (1.1) мұндағы   тогы бар рамканың магнит моменті векторы. Магнит индукция векторы, контурғы нормаль бірлік вектор, магнит өрісінің токқа әсер ететін күшін сипаттайды. Олай болса, магнит индукциясы айналу моментіне пропорционал шама(1.2). Магнит өрісі магнит индукциясының күш сызықтарымен кескінделеді. Ол сызықтар тұйық болады және кез келген нүктесі арқылы жүргізілген жанама индукция векторымен бағыттас болады. Магнит индукция векторының бағытын  оң бұранда ережесі бойынша да анықтауға болады. Өлшем бірлігі тесла (Тл). Ампердің болжамына қарағанда кез келген денелердің атомдары мен молекулаларының қозғалысынан пайда болатын микротоктар болады. Микротоктар денелер ішінде өзінің магнит өрісін тудырып макротоктардың бағытын өзгертуі мүмкін. Макроток деп өткізгіш бойымен өтіп жататын токты айтады. Сондықтан индукция векторы  микротоктар мен макротоктардың біріккен өрісін сипаттайтын векторлық шама. Макротоктар туғызатын магнит өрісі кернеулік векторы деп аталатын   шамамен сипатталады. Біртекті ортада (1.3) Мұнда  — магнит тұрақтысы,  ортаның магниттік өтімділігі, яғни сыртқы макротоктар магнит өрісінің макротоктарының әсерінен қанша есе өсетіндігін көрсетеді. Француз физиктері Био және Савар тәжірибелер арқылы әртүрлі пішінді тұрақты токтың айналасындағы магнит өрістерін зерттеген. Лаплас сол зерттеулердің нәтижелерін жинақтап кез келген пішіндегі контурдың бөліктеріне жарамды магнит өрісінің қорытқы индукциясын анықтауға болатын заңдылықты ашты. Ол заңдылық бойынша J тогы бар өткізгіштің  элементінің өрістің бір С нүктесіндегі магнит индукциясы модулы                             (1.4^/) Осы өрнек, электромагниттік құбылыстар үшін Био-Савар- Лаплас заңы деп аталады. векторы  және  құрайтын жазықтыққа перпендикуляр болып, индукция сызықтарына жанама болады, бағыты бұранда ережесі бойынша анықталады. Суперпозиция принципін қолданып, барлық ток элементтерінің магнит индукциясы векторларының қосындыларын интегралдау арқылы анықтауға болады.                                                                                      (1.5) Интегралды өткізгіштің   ұзындығы бойынша аламыз. Био-Савар-Лаплас заңының кейбір симметриялы токтардың магнит өрісін   есептеу үшін қолданылуы.

1. Шексіз түзу өткізгіштің бойымен өткен токтың  магнит өрісін анықтау. Өрістің  нүктесіндегі магнит индукциясын есептейік.    Өрістің   нүктесіндегі       элементінің   индукцияларының бағыттары   бірдей (чертеж жазықтығына перпендикуляр) болады.  Био-Савар-Лаплас заңы бойынша:

Бұрыш   шексіз тұзу өткізгіштің барлық элементтері үшін 0⁰-ден 180⁰ дейін өзгереді деп интегралды есептейік:   (1.6)

2. Дөңгелек токтың центріндегі магнит өрісін анықтау. Мұндай өткізгіштің барлық   элементтері О центрінен бірдей  R қашықтықта болады. Магнит индукциясының бағыты центр арқылы контурға перпендикуляр    бағытталады.

Сондықтан  (6.4^/)  өрнекке сәйкес, (1.7) Тогы бар өткізгішке магнит өрісінің әсер күшін Ампер зерттеп анықтады : Ампер  күшінің  модулі  (1.8^/) Мұндағы   ток бағытымен индукция векторының арасындағы бұрыш. Ампер күшінің бағыты сол қол ережесі бойынша анықталады. Параллель токтардың өзара әсерлесуі. Өзара әсерлесу күштерін анықтау үшін бір — бірінен  d  ара қашықтықта  орналасқан  шексіз  ұзын, түзу параллель өткізгіштерде   J₁ және J₂ токтары  болсын.     Бұлардың әрқайсысы өз маңында магнит өрісін тудырады да олар Ампер заңы бойынша бір бірімен әсер етеді. J₁ тогы бар өткізгіштің  магнит  өрісіне  J₂  тогы    бар      өткізгішті  орналастырсақ, онда J₁  токтың магнит өрісінің күштері J₂    токтың  d  элементіне әсер етеді.     Ампер  заңына  сәйкес  J₁ ток   тарапынан      ал  J₂  ток   тарапынан  күштері бір-біріне әсер етеді. Олай болса, екі токтың   арасындағы әсер  күші (1.9)

Бағыттас параллель токтар бір-біріне тартылады, қарама-қарсы токтар бір-бірінен тебіледі. Ток күшінің өлшем бірлігі ампер (А) деп вакуумда бір-бірінен 1м қашықтықта орналасқан шексіз ұзын параллель екі өткізгіштен ток өткенде олардың арасында әрбір метр ұзындыққа   -ға тең күш әсерін туғызатын ток күшін айтады. Осыдан тұрақты  дің мәні табылады: Лоренц күші. Магнит өрісінде тогы бар өткізгіштің қозғалуы. Магнит өрісінде индукция векторы   шамасы жағынан барлық жерде бірдей және бағыттас болса, мұндай өрісті біртекті магнит өрісі деп атайды. Біртекті өрістің индукция векторының күш сызықтары параллель болады. Осындай біртекті өрісте ауданы S бет перпендикуляр болып орналассын. Сонда магниттік векторының  жазық беттің ауданына S көбейтіндісі осы бет арқылы өтетін магнит ағыны деп аталады.

Егер жазық бетке жүргізілген нормаль  индукция векторымен   бұрыш жасай орналасса (1.10) бұрышының мәні. Оған сәйкес      болуы мүмкін. Кез келген  S  бет арқылы өтетін магнит ағыны мына түрде жазылады. Кез келген тұйық бет арқылы өтетін магнит ағыны әр уақытта нолге тең болады: (1.11). Осы формула магнит өрісі үшін Остроградский-Гаусс теоремасы деп аталады. Магнит ағынының өлшем бірлігі Вебер (Вб). 1Вб=1Тл/м². Бұл теореманың физикалық мәні, табиғатта (электр зарядтар сияқты) магнит индукциясының күш сызықтарының бір жерден басталып, екінші жерде аяқтала алатындай магниттік зарядтардың болмайтындығын көрсетеді. Магнит өрісіндегі тұйық контурдың индукция векторының циркуляциясы деп мынадай интегралды айтамыз  . Вакуумдағы магнит өрісі үшін толық токтың заңдылық тұжырымдамасы: Кез келген тұйық контур арқылы өтетін магнит индукция векторының циркуляциясы магнит тұрақтысын контур арқылы өтетін токтардың алгебралық қосындысына көбейткенге тең, яғни (1.12) мұнда n-контур арқылы өтетін ток саны. Магнит өрісінің индукция векторының циркуляциясы нөлге тең болмайды. Мұндай өрістерді құйынды өріс деп атайды.

Магнит өрісінде тогы бар өткізгіш және контур орын ауыстырғанда істелетін жұмыс. Сыртқы біртекті магнит өрісінде тогы бар өткізгіш еркін қозғалатын болсын. Магнит өрісінде тогы бар өткізгіш қозғалып орын ауыстырғанда ампер күшінің әсерінен жұмыс істелінеді. Мысалы ұзындығы түзу өткізгіштің бойымен ток өткенде, өткізгіш  қозғалып  орнына тоқтады   делік. Магнит өрісі контур жазықтығына перпендикуляр.   Ток күші   мен индукция  векторының  арасындағы бұрыш  90⁰. Сонда Ампер    заңы бойынша . Осы  күштің  әсерінен өткізгіш     арақашықтыққа орын ауыстырған   кездегі магнит өрісінің  жұмысы .  Мұндағы — өткізгіштің жүріп өткен магнит өрісінің ауданы,  екенін ескерсек, (1.13) Сонымен, магнит өрісінде тогы бар өткізгіш орын ауыстырғанда істелетін жұмыс ток күші мен S ауданы арқылы өтетін магнит ағынының көбейтіндісіне тең болады. Жалпы түрде  (1.13)  болып жазылады,  — қозғалыстағы өткізгіш қиып өткен магнит ағыны. Магнит өрісінде тогы бар тұйық контур қозғалады делік. Бұл жағдайда да Ампер күші әсерінен жұмыс істелінеді, ол мынаған тең. Мұндағы  — контур жазықтығын бірінші күйінде, — екінші күйінде тесіп өтіп тұрған магнит ағындары. Тогы бар тұйық контур магнит өрісінде орын ауыстырған кезде істелетін жұмыс ток күші мен контур жазықтығынан өтіп тұрған магнит ағындарының айырмасына көбейткенге тең. Осы теңдеу әр түрлі пішінді тұйық контур үшін және біртекті емес магнит өрістері үшін қолданылады. Магнит өрісінің қозғалыстағы зарядқа тигізетін әсері. Магнит өрісі тек тогы бар өткізгішке ғана емес, кез келген қозғалыстағы зарядтарға да әсер ететіндігін көптеген эксперименттердің нәтижелері дәлелдейді. Магнит өрісіндегі әр зарядқа әсер ететін күшті Лоренц күші деп атайды. Ол мынаған тең\ — жылдамдығы, — сол өрістің индукция векторы. Лоренц күшінің бағыты сол қол ережесі бойынша анықтайды. Лоренц күшінің модулі (1.14^/) бұрышы  -пен арасындағы бұрыш. Лоренц күші әрқашанда зарядталған бөлшектің қозғалыс жылдамдығына перпендикуляр болады, сондықтан ол қозғалыстың бағытын ғана өзгетіп, жылдамдық  модулін өзгертпейді. Олай болса Лоренц күші жұмыс жасамайды, зарядталған бөлшектердің кинетикалық энергиясы өзгермейді. Егер қозғалыстағы зарядқа магнит өрісімен қатар электр өрісі де әсер ететін болса, онда қорытқы күш (1.15) Бұл өрнек Лоренц формуласы деп аталады. Зарядталған бөлшектердің біртекті  магнит өрісіндегі қозғалысын қарастырайық:

1. Зарядталған бөлшектің қозғалыс жылдамдығы индукция күш сызықтарының бойымен бағытталса, , (2.7^/) формула бойынша Лоренц күші нолге тең болады да, бөлшек бірқалыпты түзу сызықты қозғалады.

2. Зарядталған бөлшектің қозғалыс жылдамдығы , өріс индукция векторына перпендикуляр бағытталса, Лоренц күші жылдамдық бағытын өзгертеді де модулі тұрақты қалады. Бөлшек шеңбер бойымен қозғалады, оның радиусы мына қатынастан табылады:   осыдан (1.16) Ал периоды  осыған  (2.9) –дан  мәнін қойсақ\ (1.17) 3.Зарядталған бөлшектің қозғалыс жылдамдығы , индукция  векторымен бұрыш жасай бағытталса, бөлшектің қозғалу траекториясы спираль тәрізді болады. Оны екі қозғалыстың нәтижесі деп қарастырсақ:

1)  жылдамдықпен түзу сызықты бірқалыпты қозғалады

2)  жылдамдықпен бір қалыпты шеңбер бойымен қозғалады. Зарядталған бөлшектердің үдеткіштері деп электр және магнит өрістерінің күштерімен жоғары энергиялы зарядталған бөлшектер тогы алынатын және қозғалысқа басқарылатын қондырғыларды айтады. Олардың қатарына: сызықты үдеткіш, сызықты резонансты үдеткіш, циклотрон, фазатрон, синхротрон, синхрофазатрон т.б. жатады.       

Электромагниттік индукция құбылысы. Бізге белгілі электр тогы өзінің айналасында магнит өрісін тудырады. Магнит өрісі мен электр тоғының арасындағы байланыс осы магнит өрісінің көмегімен контурда ток пайда бола ма деген сұрақтың шешімін 1831ж ағылшын физигі Фарадей шешті. Оның тәжірибесінде гальванометрге жалғанған катушканың (соленоид) ішіне, тұрақты магнит салсақ, гальванометр стрелкасының қозғалысын байқаймыз. Магнитті қайтадан суырып алсақ, стрелка басқа бағытқа ауытқиды. Магнитті неғұрлым тезірек қозғалтса, стрелка соғұрлым көбірек ауытқиды. Демек, магнит өрісінің күш сызықтары тұйық контурды қиып өткенде ток пайда болады, ол токты индукциялық ток деп атайды. Магниттің полюсін өзгертсек, стрелканың бұрылу бағыты өзгереді. Магнитті тұрақты қойып, соленоидты қозғауға да болады. Әрі осы пайда болған индукциялық ток, магнит ағынының өзгеру түріне байланыссыз, ол тек өзгеріс жылдамдығына байланысты. Магнит өрісі арқылы өндіріп алған индукциялық ток осы тізбекте ЭҚК бар екенін көрсетеді. Бұл ЭҚК электромагниттік индукцияның электр қозғаушы күші деп аталады. Яғни магнит өрісі арқылы индукциялық ток өндіріп алу құбылысын электромагниттік индукция құбылысы деп атайды. Индукциялық токтың мәні және электромагниттік индукцияның ЭҚК тек қана магнит ағынының өзгеру жылдамдығымен анықталады:   Енді пайда болған   таңбасын анықтау керек. Магнит ағынының таңбасы контурдағы  оң нормальдің бағытына байланысты, ал оң нормальдің таңбасы токтың оң бұранда ережесімен анықталады. Бұдан оң нормальдің белгілі бір бағытын таңдай отырып, біз магнит индукция ағынының таңбасын  және контурдағы ЭҚК мен индукциялық ток бағытын анықтаймыз. Осындай  қортындыларды ескере отырып, Фарадей электромагниттік индукция заңын қорытып шығарды: өткізгіш контурында пайда болатын индукциялық ЭҚК   шама жағынан сол контурмен шектелген бет арқылы өтетін магнит ағынының өзгеру  жылдамдығына тура пропорционал да, бағыты жағынан оған қарама-қарсы    (1.19)Бұл электромагниттік индукция құбылысының негізгі заңы немесе Фарадей заңы деп аталады, әрі бұл универсиалды заң.Мұндағы минус таңбасы магнит ағынының өзгерісінің өсуі , контурдағы ЭҚК азаюын туғызады, яғни  индукциялық тоқтың өрісі магнит ағынына қарсы бағытталады; ал ағынның кемуі , ЭҚК  туғызады,  ағынының бағыты индукциялық тоқтың өріс бағытымен бағыттас болады. Бұл минус таңбасы орыс ғалымы Ленц ережесінің математикалық өрнегі. Ленц ережесі электромагниттік индукция нәтижесінде пайда болған индукциялық тоқтың бағытын анықтауға арналған негізгі ереже: тұйықталған контурда пайда болған индукциялық тоқтың бағыты, контур арқылы өтетін осы тоқты тудырған магнит ағынының өзгерісіне кедергі келтіре бағытталады. Гельмгольц бірінші рет Фарадей заңы энергияның сақталу заңынан шықты деп қорытынды жасады. Ол АС бөлігі жылжымалы тұйық контур алды. Контурға ЭҚК -ге тең ток күші жалғансын.  уақыт ішінде ЭҚК  орындайтын жұмысы:(1.20) Мынадай екі жағдайды қарастырайық:

1. Тұйық контурға магнит өрісі әсер етпейді, сонда ЭҚК-нің жұмысы түгелімен жылу бөлуге жұмсалады:
2. Тұйық контур біртекті магнит өрісінде орналасып, оның күш сызықтары контур жазықтығына перпендикуляр бағытталсын. Сонда магнит өрісі тарапынан тоғы бар тұйық өткізгішке күш әсер етеді де соның нәтижесінде тұйық контурдың жылжымалы АС бөлігі қозғалысқа келеді. Осы кезде механикалық жұмыс істелінеді: мұндағы бұдан ,   себебі. Сонымен тұйық контурдағы ток көзінің ЭҚК жұмысы жылу бөліп шығаруға және контурдың жылжымалы АС бөлігін қозғалтуға қажетті механикалық жұмыс атқаруға жұмсалады:  яғни, теңдіктің екі жағын да -ге қысқартамыз.  уақыт ішінде ток өзгеріп отырады, сондықтан уақытты өте аз етіп алсақ, ток күші өзгеріп үлгере алмайды: осыдан, (1.21) мұндағы      электромагниттік индукция құбылысы үшін Фарадей заңы. Магнит өрісіндегі рамканың айналуы. Электромагниттік индукция құбылысы механикалық энергияны электр тоғының энергиясына айналдыру үшін генераторларда пайдаланылады. Генератордың жұмыс істеу принципін рамканың біртекті магнит өрісінде айналуын мысалға ала қарастыруға болады. Жазық рамка біртекті магнит өрісінде бірқалыпты бұрыштық жылдамдықпен айналсын. Кез-келген уақыттағы рамканың магнит ағыны: мұндағы   уақыттың  моментіндегі раманың бұрылуы. Рамканың айналуы  кезінде мұнда айнымалы индукцияның ЭҚК пайда болады: (1.22) гармониялық заң бойынша өзгереді.    болғанда, ең үлкен мәніне ие болады: (1.23) (1.22) және (1.23) ескере былай жазуға болады: Егер біртекті магнит өрісінде жазық рамка бірқалыпты айналса, онда рамкада айнымалы ЭҚК пайда болады, айнымалы ЭҚК гармониялық заңмен өзгереді. Электродвигательдердің жұмыс істеу принципі осыған негізделген. Электродвигательдер арқылы механикалық энергияларды, электр энергиясына айналдырады. Қазіргі өндірістегі айнымалы электр тогының жиілігі .  Контурдың индуктивтілігі.  Өздік индукция Қандайда бір тұйық контур арқылы ток жүрсе, оның магнит өрісі осы контур мен шектелген ауданды қиып өтеді. Контурдағы токтың шамасы өзгерсе, онда оның контуры арқылы өтетін магнит ағыны да өзгереді. Сондықтан контурда индукциялық ток пайда болады. Осындай контур арқылы жүретін ток өзгергенде, контурда индукциялық токтың  пайда болуын өздік индукция құбылысы деп атайды. Ол электромагниттік индукцияның бір түрі. Катушкада ток өзгергенде оның магнит өрісі де өзгереді, демек катушканың өзінде ЭҚК пайда болады. Оны өздік индукциялық ЭҚК деп атайды. Био-Савар-Лаплас заңы бойынша екенін білеміз, олай болса магнит ағыны да тоққа тура пропорционал, яғни (1.24) Мұндағы -пропорционалдық коэффициент, оны контурдың индуктивтілігі немесе индукция коэффициенті деп атайды. Өлшем бірлігі . Шексіз ұзын соленоидтың индуктивтілігін табайық. Соленоидтан  өтіп жатырған магнит ағыны мынаған тең:      , -бірлік ұзындықтағы орамдар саны. Бұл формуланы (3.6) қойып, индуктивтілікті табамыз: (1.25) Соленоидтың индуктивтілігі  орам санына, оның  ұзындығына,  көлденең қимасының  ауданына және сонымен қатар соленодттың өзекшесі жасалған заттың магниттік өтімділігіне  байланысты. Контурдың индуктивтілігі, өткізгіштің кедергісі сияқты контурдың геометриялық пішініне, өлшеміне және сонымен қатар ортаның магниттік өтімділігіне байланысты. Өздік индукция құбылысына Фарадей заңын пайдалана отырып, өздік индукцияның ЭҚК анықтаймыз:   . Егер контур деформацияланбаса  және магниттік өтімділігі өзгермесе, онда (1.26) мұндағы минус Ленц ережесімен түсіндіріледі. Егер ток артса  онда  кемиді. Өздік индукция тогы контурдағы негізгі токқа қарсы бағытталады да,оның өсуін баяулатады. Ал  болса, онда  болады. Бұл жағдайда индукция тогы негізгі токпен бағыттас болады да, кемуін баяулатады. Өздік индукция тогын экстра ток дейді. Өзара индукция құбылысы. Бір-біріне жақын орналасқан екі қозғалмайтын тұйық  контур қарастырамыз. Егер бірінші контурда ток жүрсе, онда осы ток тудырған магнит ағыны  екінші контурды кесіп өтеді. Бұдан (1.27) мұндағы пропорционалдық коэффициент. Контурдағы  ток өзгерсе, онда екінші контурда ЭҚК  пайда болады. Фарадей заңы бойынша бұл ЭҚК 1-ші контурдағы тоқтан туған магнит ағынының өзгерісіне тең, бірақ бағыты жағынан қарама-қарсы:     Дәл жоғарыдағыдай екінші контурда тоқ өзгеретін болса,  онда бірінші контурда ЭҚК пайда болады: . Бір контурдағы тоқтың өзгерісінен келесі контурда ЭҚК пайда болу құбылысын өзара индукция құбылысы деп атайды.  және  пропорционалды коэффициенттерін, контурлардың өзара индуктивтіліктері деп атайды. Есептеулер бойынша олар бір-біріне тең: .       Трансформаторлар. Бір кернеулі айнымалы тоқты екінші басқа кернеулі айнымалы токқа түрлендіретін электр техникалық құрал трансформаторлар деп аталады. Трасформатордың жұмыс істеу принципі өзара индукция құбылысына негізделген. Ең бірінші рет құрастырған орыс электр технигі физик П.Н.Яблочков.  Трансформатор болаттан жасалған екі тұйық өзекшеден тұрады. Алғашқы орамы  , орам саны айнымалы ток көзіне жалғанады. Оның міндеті өзіне келген айнымалы токты трансформатордың екінші орамына тасымалдау. Ал екінші орам өзіне келген айнымалы токты не күшейтеді, не әлсіретеді. Ол орам санына байланысты. Магнит өрісінің энергиясы. Бойында ток өтіп жатырған өткізгіштің жан-жағында магнит өрісі болады, әрі ол магнит өрісінің пайда болуы немесе жоғалып кетуі өткізгіште токтың болуына байланысты. Магнит өрісі электр өрісі  сияқты энергия тасымалдаушы болып табылады. Бойыннан ток өтіп жатырған индуктивтілігі  контурды алып қарастырамыз. Бұл контурмен өтіп жатырған магнит ағыны , контурдың бойымен өтіп жатырған  токты өзгертсек, магнит ағыны  да өзгереді. Бірақ магнит ағынын өзгерту үшін жұмыс жасау керек:   . Магнит  ағынын тудыру үшін істелінген жұмыс:   , бұл жұмыс контурдағы магнит өрісінің энергиясына тең: (1.28) Соленоидтың магнит өрісін қарастырамыз:  , . Бұдан    және  пайдаланып,энергияны табамыз.                                 (1.29) Мұндағы соленоидтың көлемі. Соленоидтың ішіндегі магнит өрісі біртекті және магнит өрісінің энергиясы осы соленоидтың ішінде тұрақты көлемдік тығыздық арқылы бөлінеді: (1.30) Бұл формула тек біртекті магнит өрісі үшін ғана емес, сонымен қатар біртекті емес магнит өрісі үшін де дұрыс. Тек  мен сызықты байланыста болатын орта үшін дұрыс. Құйынды электр өрісі. Ығысу тогы.Фарадейдің заңы бойынша кез-келген тұйық контур арқылы өтетін магнит ағыны өзгерсе, ол контурда индукциялық ток пайда болады. Олай болса, контурда э.қ.к. () болады. Тізбектегі э.қ.к. тек бөгде күш механикалық, жылулық процесстер мен байланысты еместігін көрсетеді. Бұл бқгде күштердің тууына себепші болып отырған, контурдағы айнымалы магнит өрісі. Бірақ айнымалы магнит өрісі контурда өздігінен  ток туғыза алмайды, себебі магнит өрісі қозғалмайтын зарядтарға әсер етпейді. Сондықтан Максвелл мынандай болжам айтты: Айнымалы магнит өрісі, сол жерде әр уақытта айнымалы электр өрісін туғызады. Осы болжам бойынша контурдағы э.қ.к.- айнымалы магнит өрісін тудырған, ал ол айнымалы электр өрісін туғызады. Сонда айнымалы магнит өрісі тудырған, айнымалы электр өрісінің контурдағы циркуляциясы (1.31) Мұндағы  , -векторларының -дегі проекциясы. Осы теңдікке магнит  ағынының мына мәнін    қойсақ, онда  (4.1) былай жазылады. (1.32) Бұл формуланы Максвеллдің бірінші теңдеуі дейді. Осы формуладан магнит өрісі тудырған, айнымалы электр өрісінің тұйық контур бойындағы циркуляциясы нолге тең емес екен. Бұл біріншіден табиғаттағы магниттік зарядтың жоқ екенін, екіншіден айнымалы электр өрісінің құйынды өріс екенін көрсетеді. Сондықтан айнымалы электр өрісін, құйынды электр өрісі деп атайды. Конденсаторды тұрақты ток көзіне қоссақ, бұл системада ток болмайды. Себебі конденсатордың астарлары арасынан ток жүрмейді. Ал егер конденсаторды айнымалы ток көзіне қоссақ. Онда системада ток болады. Себебі конденсаторлардың астарларында айнымалы электр өрісі болады, ол өз кезегінде айнымалы . Өріс бар жерде ток болады, сөйтіп конденсаторлардың астарлары арқылы ток жүреді. Осы токты ығысу тогы дейді. Ығысу тогының тығыздығы, өткізгіштің ток тығыздығымен бірдей болады.                                                      (1.33) Мұнда -конденсаторлар астарларындағы зарядтың беттік тығыздығы. Ығысу векторы. Конденсатордың  астары арасындағы өрістің кернеулігі ; Сонымен системадағы толық ток және  ығысу тогы деп ығысу векторының өзгеру жылдамдығын айтамыз ) Мұндағы -электр өрісінің кернеулігі, -диэлектриктің поляризация векторы. Бірінші қосылғыш вакуумдегі ығысу тогынің тығыздығы, ал екінші қосылғыш поляризация кезіндегі ығысу тогының тығыздығы болады. Максвелл теңдеулері.Өткен ғасырдың 60-шы жылдары Максвелл электр және магнит өрістері туралы Фарадей идеяларының негізінде көптеген эксперименттерінің нәтижелерін қорыта келе электромагниттік өрістің бірыңғай теориясын ашты. Максвелл ығысу тогын ашқаннан кейін өзінің электромагниттік теориясын тұжырымдап, оны мынандай төрт теңдеу арқылы берді. Бұл теңдеу электр өрісінің көзі зарядталған бөлшектер мен қатар айнымалы магнит өрісінде болатынын көрсетеді. Бұл теңдеу магнит өрісінің көзі, ток пен қатар, айнымалы электр өрісі де бола алатындығын көрсетеді.

3.   Гаусс теоремасы
4.  векторы үшін Гаусс теоремасы. Екінші жағынан бұл теңдеу табиғатта магниттік заряд жоқ екенін көрсетеді.

Электрлік құбылыстарды толық сипаттау үшін, Максвеллдің макроскопиялық теңдеулерімен қатар Лоренцтің мынандай үш теңдеуін пайдаланылады:  Бұл теңдеулерді Лоренцтің материалдық теңдеулері дейді. Ол теңдеулер электрлік құбылыстардың механизмін түсіндіруге пайдаланылады.Максвелл теңдеулері электр және магнит өрістеріне қатынасты симметриялы емес. Статционар   өріс үшін,  Бұл жағдайда электр өрісі мен магнит өрісі бір-біріне тәуелді емес. Электр өрісінің көзі тек зарядтар, магнит өрісінің көзі тек ток болады. Векторлық анализдегі Стокс, Гаусс теоремаларын пайдаланып, Максвелл теңдеулерінің дифференциалдық түрін былай жазуға болады,     Кеңістікте заряд пен токтар бірқалыпты орналасса, онда Максвелл теңдеулерінің интегралдық және дифференциалдық түрлерін бірдей пайдалануға болады. Ал, кеңістікте заряд пен токтардың орналасуы бір текті болмаса онда интегралдық түрі қолданылады. Максвелл теңдеулері электромагнетизм үшін, механикадағы Ньютон теңдеулеріндей роль атқарады.Электр өрісі мен магнит өрісі бірігіп электромагниттік өріс түзеді.Электромагниттік вакуумде таралу жылдамдығы . Максвеллдің электромагниттік теориясының дұрыстығын тәжірибе арқылы неміс физигі Герц дәлелдеді.\r\n\r\nМаксвеллдің электромагниттік теориясының үлкен қорытындысы: жарық дегеніміз электромагниттік толқын деген тұжырымы.  Максвелл теңдеулері Галлилей түрлендірулеріне бағынбайды, Лоренц түрлендіруіне де бағынбайды. Электр және магнит өрістері дегеніміз салыстырмалы ұғымдар. Қай системада қарауына байланысты бір өріс бірде электр, бірде магнит өрісі бола алады. Максвелл теңдеулері инерциялық системаларда инвариантты.\r\n\r\n \r\n\r\n6.2 Электромагниттік тербелістер. Айнымалы электр  тоғы\r\n\r\nТербелмелі контур. Электромагниттік тербеліс алу үшін тербелмелі контур пайдаланылады. Тербелмелі контур тізбектей қосылған конденсатор мен индуктивті катушкадан және активті кедергіден тұратын жүйе. Идел  Тербелмелі контурда электромагниттік тербеліс алу үшін, конденсаторды кілт арқылы ток көзіне қосып зарядтаймыз.\r\n\r\nБастапқы  уақытта конденсаторлардың астарларында\r\n\r\nэнергиясыэлектр өрісі болады, содан кейін конденсаторды ток көзінен айырып кілт арқылы  катушкамен қоссақ, конденсатор разрядтала бастайды да катушканың бойымен ток жүре бастайды. Катушкадағы токтың шамасы артқан сайын конденсатордың арасындағы электр өрісі азайып, оның энергиясы катушкадағы магнит өрісінің энергиясына  ауысады. Энергияның сақталу заңы бойынша, ол\r\n\r\n(2.1)\r\n\r\nУақыт  болғанда конденсатор толығымен разрядталады да, электр өрісі толығымен катушкадағы  магнит өрісіне айналады. Одан әрі ток кеми бастайды да, конденсатор зарядтала бастайды, магнит өрісініңэнергиясы, конденсатордың астарларының арасындағы электр өрісінің энергиясына ауысады. Осы процесстер одан әрі қайталана береді. Сөйтіп тербелмелі контур электромагниттік толқын шығарады.\r\n\r\nТербелмелі контурдағы электрлік тербелісті математикалық маятниктің\r\n\r\nтербелісімен салыстыруға болады. Математикалық маятникте, оның потенциалдық энергиясы мен кинетикалық энергиясы өзара алмасып отырады. Ал сол сияқты тербелмелі контурды магнит өрісінің энергиясы мен электр өрісінің эенргиясы өзара алмасып\r\n\r\nЕнді тербелмелі контур үшін Ом заңын жазайық.    мұнда\r\n\r\n-ұштарындағы кернеу,  конденсатордың ұштарындағы кернеу,   катушкадағы өздік индукция э.қ.к.\r\n\r\n(2.2^/)\r\n\r\n,   екендігін ескеріп, мынандай тербелмелі кондурдың дифференциалдық теңдеуін аламыз.\r\n\r\n(2.3)\r\n\r\n \r\n\r\nегер  ,                                                                 (2.4)\r\n\r\n \r\n\r\n \r\n\r\n(1) және  (3) теңдеулерден заряд гармоникалық тербеліс жасайды.\r\n\r\n(2.5)\r\n\r\n;                                                             (2.6)\r\n\r\n(5) Томсон формуласы деп аталады. Контурдағы ток күші\r\n\r\nмұнда  токтың амплитудасы.\r\n\r\n \r\n\r\n- кернеудің амплитудасы, контурдағы токтың тербелісі, зарядтың тербелісін фаза жағынан  -ға артық болады. Яғни ток өзінің максимум мәніне жеткенде конденсатордың астарындағы заряд нольге айналады.\r\n\r\nАйнымалы электр тогы.Айнымалы токты квазистационарлық деп те айтуға болады, яғни  ток күшінің лездік мәні тізбек ағынының барлық жерінде бірдей жүреді, себебі өзгеріс  өте жәй өтеді. Ал электромагниттік өзгерістер тізбек бойымен жарық жылдамдығына тең жылдамдықпен тарайды. Квазистационарлық тоқтардың лездік мәніне Ом заңы және Кирхгоф ережелері орындалады. Уақыт аралығында тізбектегі токтың бағыты өзгеріп отыратын болса, ондай токты айнымалы ток дейміз. Мысалы, біздің елдегі өндірістік токтың жиілігі   Гц, ол токтың бір секундта ток көзі мен оны пайдаланушының арасында бағытының 50 рет өзгеріп отыратындығын көрсетеді..\r\n

\r\n
1. Кернеуі заңдылықпен өзгеретін, айнымалы ток көзіне

\r\n

\r\nжалғанған кедергіні қарастырайық. Ом заңы бойынша (квазистационарлық ток үшін).\r\n\r\n,                                     (2.7)\r\n\r\nмұндағы  — токтың амплитудалық мәні. Бұл тізбектегі ток пен кернеудің арасындағы қатынасты көрсету үшін векторлық диаграмманы пайдаланымыз. Бұл ток пен кернеудің фазаларының ығысуы нольге тең.\r\n\r\n \r\n\r\n \r\n

\r\n
2. Айнымалы ток көзіне жалғанған индуктивті катушканы қарастырайық. Тізбектегі өздік индукция электр қозғаушы күші, ; сонда бұл тізбек үшін Ом заңы былай жазылады,

\r\n

\r\n;                        ,                   (2.8)\r\n\r\nСыртқы кернеу индуктивтілік  катушкіге түсетін болғандықтан, бұдан\r\n\r\n- бұл катушкіге түсетін кернеу                               (2.9)\r\n\r\nбұл өрнектен                  аламыз,  оны  интегралдаймыз\r\n\r\n(2.10)\r\n\r\nмұнда  — ток амплитудасы, ал -реактивті индуктивті кедергі деп аталады.  өрнегін (2.10) өрнекті ескере отырып, (2.9) –ге қойсақ, индуктивтілік катушкаға түсетін кернеу\r\n\r\n(2.11)\r\n\r\nформулаларды салыстыратын болсақ, катушкаға түсетін кернеу  , катушка арқылы өтетін токтан    фазаға алда, яғни өзып отырады. Бұл векторлық диаграммада көрсетілген.\r\n\r\n3.Айнымалы ток көзіне қосылған конденсаторды қарастырайық.\r\n\r\nКонденсаторды айнымалы ток көзіне қосса, онда зарядталып, разрядталып отырады. Конденсаторға түскен сыртқы кернеу  .\r\n\r\nТок  күші                                      (2.12)\r\n\r\nмұндағы          — токтың амплитуалық мәні, ал  -реактивті сиымдылық кедергісі деп аталады. . Конденсатордың астарларының арасындағы кернеудің түсуі.\r\n\r\n(2.13)\r\n\r\n(2.12) және (2.13)  формулалардан тізбектегі кернеудің түсуі фазасы жағынан конденсатор арқылы өтетін токтан  — ге кейін қалады. Бұл векторлық диаграммада  көрсетуге болады.\r\n\r\nАктивті кедергі индуктивті катушка, конденсатордан тұратын айнымалы токтың тізбегі. Кедергісі  резистордан, индуктивтілігі  катушкадан, сиымдылығы конденсатордан және ұштары  айнымалы кернеуге қосылған тізбекті қарастырайық.\r\n\r\nТізбекте айнымалы ток пайда болады, ол  тізбектегі  барлық элементтерге сәйкес -кернеулер түседі. Суретте векторлық диаграммада резисторға  (), катушкаға () және конденсаторға ()  түскен кернеу амплитудалары көрсетілген.\r\n\r\n \r\n\r\nВекторлық диаграммадан  бұрышы кернеу мен ток күшінің арасындағы фазалар айырымын анықтайды. Суреттен көргеніміздей,\r\n\r\n(2.14)\r\n\r\nБұл тікбұрышты үшбұрыштан Пифагор теоремасын пайдаланып,\r\n\r\n, осыдан ток күшінің амплитудалық мәні\r\n\r\n(2.15)\r\nЕгер тізбектегі кернеудің өзгеруі  заңымен болса, онда токтың өзгеруі   болады.\r\n\r\n(2.16)\r\n\r\nмұнда — толық кедергі,  реактивті кедергілер деп аталады.\r\n\r\nКернеудің резонансы. Егер резистор, индуктивті катушка және конденсатор айнымалы ток тізбегіне тізбектей жалғанса (4-суреттегідей),\r\n\r\n(2.17)\r\n\r\nонда ток пен кернеудің арасындағы фазалар ығысуы   болады, яғни ток пен кернеу бірдей фазада өзгереді.\r\n\r\n(2.17)-ден     жиілік                                                                   (2.18)\r\n\r\nҚазіргі жағдайда тізбектің толық кедергісі  ең кішкентай мінге ие болады, әрі ол тізбектегі актив кедергіге тең болады: .Тізбектегі ток осы кедергімен анықталады. Әрі мұнда актив кедергіге түскен кернеу тізбекке берілген сырқы кернеу шамасына тең , ал мен амплитудалары жағынан бірдей де, фазалары жағынан қарама-қарсы болады. Мұндай құбылыс кернеу резонансы деп, ал жиілік резонанстық жиілік деп аталады.\r\n\r\nКернеу резонансының векторлық диаграммасы 7-суретте көрсетілген.\r\n\r\n \r\n\r\n \r\n\r\nКернеу резонансы кезінде: , индуктивті катушка мен конденсатордағы кернеулердің амплитудасы мен резонанстық жиілік мәндерін осы формулаға қоямыз.\r\n\r\nмұндағы контурдың добротносы деп аталады.\r\n\r\nКонтурдың добротносы тербелмелі контур үшін , катушка мен конденсатордағы кернеулер тізбекке берілген кернеуден көп болады. Сондықтан кернеу резонансы техникада кез-келген белгілі жиіліктегі тербелістің кернеуін арттыруға пайдаланылады.\r\n\r\nТок резонансы. Сыйымдылығы  конденсатор мен индуктивтілігі  катушка параллель жалғанған айнымалы ток тізбегін қарастырамыз. Екі тармақтағы да актив кедергінің шамасы өте аз болғандықтан,  деп аламыз.\r\n\r\n \r\n\r\nЕгер берілген кернеу  заңымен өзгерсе, онда\r\n\r\nтізбек тармағында  ток жүреді.\r\n\r\n(2.15)- формуладан деп алып, ток амплитудасы  .\r\n\r\n(2.14)- формуладан бастапқы фазасын анықталады. ,\r\n\r\n, мұндағы                                                   (2.19)\r\n\r\n \r\n\r\nСәйкес, 1L2 тізбек тармағындағы ток күші   . (2.15)- формуладан  деп алып, токтың амплитудасы  .\r\n\r\nБастапқы фазасы  ,\r\n\r\n, мұндағы                                    (2.20)\r\n\r\n \r\n\r\nЕнді (2.19) пен (2.20) салыстырып, 1С2 мен 1L2 тізбек тармақтарында  екенін көреміз, яғни тармақтардағы токтар қарама -қарсы фазада болады. Сыртқы тізбек үшін ток күшінің амплитудасы:\r\n\r\n.\r\n\r\nЕгер ,   онда    және .\r\n\r\nТізбекке берілген кернеу жиілігі резонанстық жиілікке жақындаған кезде  , параллель жалғанған конденсатор мен катушкаға берілген ток күшінің амплитудасының тез азаюы, ток резонансы деп аталады.\r\n\r\nАйнымалы токтың қуаты.Токтың қуаты ток күші мен кернеудің лездік мәнінің көбейтіндісіне тең.\r\n\r\n(2.21)\r\n\r\nмұнда ,\r\n\r\nтербеліс периодының орташа мәні:  ;  екендіктерін ескере отырып қуаттың лездік мәнін былай жазамыз:\r\n\r\n(2.22)\r\n\r\nВекторлық диаграммадан  ,  бұдан .\r\n\r\nжәне                                 (2.23)\r\n\r\nток күші мен кернеудің әсерлік мәндері деп аталады.\r\n\r\nТок күші мен кернеудің әсерлік мәндерін ескере отырып, орташа қуатты былай жазуға болады:\r\n\r\n \r\n\r\nмұндағы  көбейтінді — қуаттың коэффициенті деп аталады. Айнымалы ток тізбегінде бөлінетін қуат тек қана кернеу мен ток күшіне ғана емес, соымен қатар олардың арасындағы фазалық ығысуға да байланысты. Егер тізбекте реактивті кедергілер болмаса, онда ,    болады.\r\n\r\nЕгер тізбекте актив кедергі болмаса  , онда ,\r\n\r\nболады.\r\n\r\n